Palmiõli sisaldavad tooted. Mis on palmiõli ja kuidas see mõjutab inimkeha
Kui keha liigub pöörleva tugiraami suhtes, v.a tsentrifugaaljõud, on veel üks jõud, mida nimetatakse Coriolise jõud.
Vaatleme joonist 5. Palli mass m liigub kiirusega sirgjooneliselt ketta keskpunktist servani. Kui ketas on paigal, tabab pall punkti M, ja kui ketas pöörleb konstantse nurkkiirusega ω, siis pall tabab punkti N. See on tingitud pallile mõjuvast Coriolise jõust.
Joonis 5
Coriolise jõu ilmumist võib näha, kui võtta arvesse näidet, kus kuul on kodaral pöörleval kettal, kuid ilma vedruta. Selleks, et pall liiguks teatud kiirusega mööda kodarat, on vaja külgjõudu. Kuul pöörleb koos kettaga konstantse nurkkiirusega w, seega on selle nurkimment:
Kui pall liigub piki kodarat konstantse kiirusega, muutub kuuli nurkimpulss muutudes. Ja see tähendab, et pöörlevas süsteemis liikuvale kehale peab mõjuma teatud jõumoment, mis dünaamika põhivõrrandi järgi pöörlev liikumine võrdub
Selleks, et pall liiguks mööda pöörlevat ketast mööda radiaalset sirgjoont kiirusega, on vaja rakendada külgjõudu
suunatud risti. Pöörleva süsteemi (ketta) suhtes liigub pall ühtlase kiirusega.
Seda saab seletada asjaoluga, et jõudu tasakaalustab kuulile rakendatav inertsjõud, mis on risti kiirusega (joonis 6). Jõud on Coriolise inertsjõud. See on määratletud väljendiga
Joonis 6
Arvestades suunda, võib Coriolise jõudu kujutada kui
Coriolise jõud on alati keha kiirusega risti. Pöörlevas tugisüsteemis = 0 see jõud puudub. Seega tekib Coriolise inertsjõud ainult siis, kui tugiraam pöörleb ja keha liigub selle raami suhtes. Coriolise jõu toime selgitab mitmeid Maa pinnal täheldatud mõjusid, näiteks Foucault pendli võnketasandi pöörlemist Maa suhtes, kõrvalekallet vabalt langemise loodijoonest itta. kehad, jõgede parema kalda hägustumine põhjapoolkeral ja vasakkalda lõunapoolkeral, rööbaste ebavõrdne kulumine kaherööpmelise liikluse ajal .
Vormi algus
Coriolise jõud
Pöörlevate süsteemide maailma omapära ei ammenda radiaalsete gravitatsioonijõudude olemasolu. Tutvume veel ühe huvitava efektiga, mille teooria esitas 1835. aastal prantslane Coriolis.
Esitagem järgmine küsimus: kuidas näeb sirgjooneline liikumine välja pöörleva labori seisukohalt? Sellise labori paigutus on näidatud joonisel fig. 26. Keskpunkti läbiv sirge näitab mõne keha sirgjoonelist trajektoori. Vaatleme juhtumit, kui keha teekond läbib meie labori pöörlemiskeskme. Ketas, millel labor asub, pöörleb ühtlaselt; joonisel on näidatud labori viis asendit sirgjoonelise trajektoori suhtes. Nii näeb välja labori suhteline asend ja keha trajektoor läbi ühe, kahe, kolme jne. sekundit. Nagu näete, pöörleb labor ülalt vaadates vastupäeva.
Teejoonele on märgitud nooled, mis vastavad lõikudele, mida keha läbib ühes, kahes, kolmes jne. sekundit. Iga sekundi jooksul liigub keha sama teed, sest me räägime umbes ühtlane ja sirgjooneline liikumine(paigalseisva vaatleja seisukohalt).
Kujutage ette, et liikuv keha on ketta peal veerev värskelt maalitud pall. Mis jälg plaadile jääb? Meie konstruktsioon annab sellele küsimusele vastuse. Viielt jooniselt nooleotstega tähistatud punktid on viidud ühele joonisele. Jääb need punktid sujuva kõveraga ühendada. Konstruktsiooni tulemus meid ei üllata: sirgjooneline ja ühtlane liikumine tundub pöörleva vaatleja seisukohalt kõverjooneline. Tähelepanu köidab järgmine reegel: liikuv keha kaldub liikumissuunas täiesti paremale. Oletame, et ketas pöörleb päripäeva ja jätke lugeja konstruktsiooni kordama. See näitab, et sel juhul kaldub liikuv keha pöörleva vaatleja seisukohast liikumissuunas vasakule.
Teame, et pöörlevates süsteemides ilmneb tsentrifugaaljõud. Selle tegevus ei saa aga põhjustada tee paindumist, kuna see on suunatud piki raadiust. See tähendab, et pöörlevates süsteemides tekib lisaks tsentrifugaaljõule lisajõud. Seda nimetatakse Coriolise jõuks.
Miks me eelmistes näidetes Coriolise jõudu ei kohanud ja saime ühe tsentrifugaaljõuga suurepäraselt hakkama? Põhjus on selles, et me pole veel vaatlenud kehade liikumist pöörleva vaatleja seisukohast. Ja Coriolise jõud ilmneb ainult sel juhul. Pöörlevas süsteemis puhkeolekus olevatele kehadele mõjub ainult tsentrifugaaljõud. Pöörleva labori laud kruvitakse põranda külge – sellele mõjub üks tsentrifugaaljõud. Ja pallil, mis laualt alla kukkus ja mööda pöörleva labori põrandat veeres, mõjub lisaks tsentrifugaaljõule ka Coriolise jõud.
Millistest suurustest sõltub Coriolise jõu väärtus? Seda saab arvutada, kuid arvutused on liiga keerulised, et neid siin esitada. Seetõttu kirjeldame ainult arvutuste tulemust.
Erinevalt tsentrifugaaljõust, mille väärtus sõltub kaugusest pöörlemisteljest, ei sõltu Coriolise jõud keha asendist. Selle väärtuse määrab keha kiirus ja mitte ainult kiiruse väärtus, vaid ka selle suund pöörlemistelje suhtes. Kui keha liigub mööda pöörlemistelge, siis Coriolise jõud on null. Mida suurem on nurk kiirusvektori ja pöörlemistelje vahel, seda suurem on Coriolise jõud; kui keha liigub telje suhtes täisnurga all, võtab see jõu maksimaalne väärtus T.
Nagu me teame, saab kiirusvektorit alati lagundada mis tahes komponentideks ja vaadelda eraldi kaht tekkivat liikumist, milles keha samaaegselt osaleb.
Kui lagundame keha kiiruse komponentideks
– paralleelne ja risti pöörlemisteljega, siis esimest liikumist Coriolise jõud ei mõjuta. Coriolise jõu tähtsus F k määratakse kiiruse komponendiga
Arvutused viivad valemini
Siin m on kehakaal ja n on pöörleva süsteemi poolt ajaühikus tehtud pöörete arv. Nagu valemist näha, on Coriolise jõud suurem, mida kiiremini süsteem pöörleb ja seda kiiremini keha liigub.
Arvutused määravad ka Coriolise jõu suuna. See jõud on alati risti pöörlemistelje ja liikumissuunaga. Sel juhul, nagu eespool mainitud, suunatakse jõud vastupäeva pöörlevas süsteemis liikumise suunas paremale.
Coriolise jõu toime selgitab paljusid huvitavaid nähtusi, mis Maal toimuvad. Maa on kera, mitte ketas. Seetõttu on Coriolise jõudude ilmingud keerulisemad.
Need jõud mõjutavad nii liikumist maa pind, ja kui kehad kukuvad Maale.
Kas keha langeb rangelt vertikaalselt? Mitte päris. Ainult poolus langeb keha rangelt vertikaalselt. Liikumissuund ja Maa pöörlemistelg langevad kokku, seega Coriolise jõudu pole. Ekvaatoril on olukord teistsugune; siin on liikumissuund maakera teljega täisnurga all. Küljelt vaadates põhjapoolus, siis esitatakse meile vastupäeva Maa pöörlemine. See tähendab, et vabalt langev keha peab kalduma liikumissuunas paremale, s.t. ida poole. Idasuunalise kõrvalekalde suurus, mis on suurim ekvaatoril, väheneb poolustele lähenedes nullini.
Arvutame hälbe ekvaatoril. Kuna vabalt langev keha liigub ühtlaselt kiirendatult, suureneb Coriolise jõud maapinnale lähenedes. Seetõttu piirdume ligikaudse arvutusega. Kui keha kukub näiteks 80 m kõrguselt, jätkub kukkumine umbes 4 s (valemi järgi t= sqrt(2 h/g)). keskmine kiirus kukkumisel võrdub see 20 m / s.
Asendame selle kiiruse väärtuse Coriolise kiirenduse valemiga 4? n.v.. Tähendus n= 1 pööre 24 tunni jooksul teisendada pööreteks sekundis. 24 tunnis on 24 3600 sekundit, seega n on võrdne 1/86400 p / s ja seetõttu on Coriolise jõu tekitatav kiirendus võrdne? / 1080 m / s 2. Sellise kiirendusega läbitud teekond 4 s on võrdne (1/2)·(?/1080)·4 2 = 2,3 cm. See on meie näite idapoolse hälbe väärtus. Täpne arvutus, võttes arvesse kukkumise ebatasasusi, annab veidi teistsuguse arvu - 3,1 cm.
Kui keha läbipaine vabalangemisel on ekvaatoril maksimaalne ja poolustel võrdne nulliga, siis horisontaaltasandil liikuva keha Coriolise jõu mõjul läbipainde puhul näeme vastupidist pilti.
Horisontaalne platvorm põhja- või lõunapoolusel ei erine pöörlevast kettast, millest alustasime Coriolise jõu uurimist. Mööda sellist platvormi liikuv keha kaldub Coriolise jõu toimel põhjapoolusel liikumissuunas paremale ja lõunapoolusel liikumise suunas vasakule. Lugeja saab sama Coriolise kiirendusvalemi abil hõlpsasti välja arvutada, et 500 m/s algkiirusega relvast tulistatud kuul kaldub horisontaaltasandil sihtmärgist kõrvale ühe sekundiga (st 500 m teekonnal). ) lõiguga, mis on võrdne 3,5 cm
Aga miks peaks horisontaaltasandi hälve ekvaatoril olema null? Ilma rangete tõenditeta on selge, et see peaks nii olema. Põhjapoolusel kaldub keha liikumisel paremale, lõunapoolusel vasakule, mis tähendab pooluste vahel keskel, s.o. ekvaatoril on kõrvalekalle null.
Tuletage meelde katset Foucault pendliga. Poolusel võnkuv pendel säilitab oma võnkumiste tasapinna. Maa, pöörleb, lahkub pendli alt. Sellise seletuse annab Foucault’ katsele tähevaatleja. Ja koos maakeraga pöörlev vaatleja selgitab seda kogemust Coriolise jõuga. Tõepoolest, Coriolise jõud on suunatud risti Maa teljega ja risti pendli liikumissuunaga; teisisõnu, jõud on pendli võnketasandiga risti ja pöörab seda tasapinda pidevalt. Saate panna pendli otsa joonistama liikumise trajektoori. Trajektoor on "pistikupesa", mis on näidatud joonisel fig. 27. Sellel joonisel pendli poolteise võnkeperioodi jooksul pöörleb "Maa" veerand pööret. Foucault pendel pöörleb palju aeglasemalt. Pooluse juures pöörleb pendli võnketasand ühe minutiga 1/4 kraadi. Põhjapoolusel pöörab lennuk mööda pendlit paremale, lõunapoolusel - vasakule.
Kesk-Euroopa laiuskraadidel on Coriolise efekt mõnevõrra väiksem kui ekvaatoril. Äsja toodud näite kuul kaldub kõrvale mitte 3,5 cm, vaid 2,5 cm. Foucault' pendel pöördub minutiga umbes 1/6 kraadi võrra.
Kas laskurid peaksid arvestama Coriolise vägedega? Berti kahur, millest sakslased Esimese maailmasõja ajal Pariisi tulistasid, oli sihtmärgist 110 km kaugusel. Coriolise hälve ulatub sel juhul 1600 m. See pole enam väike väärtus.
Kui lendav mürsk saadetakse kaugele ilma Coriolise jõudu arvestamata, kaldub see kursist oluliselt kõrvale. See efekt on suurepärane mitte seetõttu, et jõud on suur (10-tonnise mürsu puhul, mille kiirus on 1000 km/h, on Coriolise jõud umbes 25 kg), vaid seetõttu, et jõud toimib pikka aega pidevalt.
Muidugi ei saa tuule mõju juhitamata mürsule olla vähem oluline. Kursi korrigeerimine, mille annab piloot, on tingitud tuule mõjust, Coriolise efektist ja lennuki või mürsuga lennuki ebatäiuslikkusest.
Millised spetsialistid peale lendurite ja laskurite peaksid Coriolise efektiga arvestama? Nii kummaline kui see ka ei tundu, kuuluvad nende hulka ka raudteelased. Peal raudteeüks rööp kulub Coriolise jõu mõjul seestpoolt märgatavalt rohkem kui teine. Meile on selge, milline: põhjapoolkeral on see parem rööbastee (sõidusuunas), lõunapoolkeral vasakpoolne. Ainult ekvatoriaalmaade raudteelased jäävad sellest sekeldusest ilma.
Paremkallaste erosiooni põhjapoolkeral seletatakse täpselt samamoodi nagu rööbaste kulumist.
Kanalite kõrvalekalded on suuresti seotud Coriolise jõu tegevusega. Selgub, et jõed põhjapoolkera Parempoolsetest takistustest mööda sõita.
On teada, et piirkonnas vähendatud rõhkõhuvoolud on suunatud. Miks aga sellist tuult tsükloniks kutsutakse? Selle sõna tüvi tähistab ju ringikujulist (tsüklilist) liikumist.
Nii see on - madalrõhu piirkonnas toimub õhumasside ringliikumine (joonis 28). Põhjus peitub Coriolise jõu tegevuses. Põhjapoolkeral kalduvad kõik madalrõhkkonda tormavad õhuvoolud liikumisel paremale. Vaata joonist fig. 29 - näete, et see viib mõlemal poolkeral puhuvate tuulte kõrvalekaldumiseni troopikast kuni tuulte ekvaatorini (passaadituuled) läände.
Miks nii väike jõud õhumasside liikumises nii suurt rolli mängib?
See on tingitud hõõrdejõudude ebaolulisusest. Õhk on kergesti liikuv ja väike, kuid pidevalt tegutsev jõud toob kaasa olulisi tagajärgi.
Raamatust Physics: Paradoxical Mechanics in Questions and Answers autor Gulia Nurbey Vladimirovitš4. Liikumine ja jõud
Raamatust uusim raamat faktid. 3. köide [Füüsika, keemia ja tehnoloogia. Ajalugu ja arheoloogia. Varia] autor Kondrašov Anatoli Pavlovitš Raamatust Nõia tagasitulek autor Keler Vladimir Romanovitšsuur jõud"pisiasjad" Lenotška Kazakova nööp võib kleidi küljest lahti tulla, kuid see ei takista tal Lenotška Kazakovaks saamast. Teaduse seadused, eriti füüsikaseadused, ei luba vähimatki segadust. Analoogiat kasutades võime öelda, et seadused
Raamatust Interplanetary Travel [Lennud maailmaruumi ja jõudmine taevakehadesse] autor Perelman Jakov IsidorovitšKõige salapärasem loodusjõud Rääkimata sellest, kui vähe on meil lootust leida kunagi gravitatsioonile läbitungimatut ainet. Gravitatsiooni põhjus on meile teadmata: alates Newtoni ajast, kes selle jõu avastas, pole me selle sisemise olemuse mõistmisele sammugi lähemale jõudnud. Ilma
Raamatust Füüsika igal sammul autor Perelman Jakov IsidorovitšHobujõud ja hobuse töö Kuuleme sageli väljendit "hobujõud" ja oleme sellega harjunud. Seetõttu teavad vähesed, et see vana nimi on täiesti vale. “Hobujõud” ei ole jõud, vaid jõud ja pealegi mitte isegi hobujõud. Võimsus on
Raamatust Liikumine. Kuumus autor Kitaygorodsky Aleksander IsaakovitšHeli tugevus Kuidas heli kaugusega nõrgeneb? Füüsik ütleb teile, et heli nõrgeneb "kauguse ruuduga pöördvõrdeliselt". See tähendab järgmist: selleks, et kellahelinat kolmekordsel kaugusel oleks kuulda sama valjult kui ühel kaugusel, peate samaaegselt
Raamatust Noortele füüsikutele [Kogemused ja meelelahutus] autor Perelman Jakov IsidorovitšJõud on vektor Jõud, nagu kiirus, on vektorsuurus. Lõppude lõpuks töötab see alati teatud suunas. See tähendab, et jõude tuleb liita ka nende reeglite järgi, millest just rääkisime.. Tihti näeme elus näiteid, mis vektorit illustreerivad
Raamatust Kes leiutas kaasaegse füüsika? Galilei pendlist kvantgravitatsioonini autor Gorelik Gennadi EfimovitšKiirendus ja jõud Kui kehale ei mõju jõudu, saab see liikuda ainult ilma kiirenduseta. Vastupidi, jõu mõju kehale toob kaasa kiirenduse ja keha kiirendus on seda suurem, seda suurem on jõud. Mida varem tahame käru koos koormaga teisaldada, seda
Raamatust Kuidas mõista keerulisi füüsikaseadusi. 100 lihtsat ja lõbusat kogemust lastele ja nende vanematele autor Dmitriev Aleksander StanislavovitšJõud ja potentsiaalne energia võnkumisel Mis tahes võnkumisel tasakaaluasendi ümber mõjub kehale jõud, mis "soovib" viia keha tagasi tasakaaluasendisse. Kui punkt liigub tasakaaluasendist eemale, siis jõud aeglustub punkti lähenedes
Raamatust Hyperspace autor Kaku Michio2. Tsentrifugaaljõud Ava vihmavari, aseta see otsaga põrandale, keeruta ringi ja viska sisse pall, kortsus paber, taskurätik – üldiselt mingi kerge ja mittepurunev ese. Näete, et vihmavari ei taha kingitust vastu võtta: palli või paberitükki ise
Autori raamatust Autori raamatust3. peatükk Gravitatsioon – esimene põhijõud Taevast maale ja tagasi Tänapäeva füüsikas räägitakse neljast põhijõust. Esimesena avastati gravitatsioonijõud. Õpilastele teadaolev seadus gravitatsiooni määrab mis tahes masside vahelise tõmbejõu F
Autori raamatust73 Tugevus sentimeetrites ehk selgelt Hooke'i seadus Katse jaoks vajame: õhupall, marker. Hooke'i seadus võetakse vastu koolis. Seal elas selline kuulus teadlane, kes uuris esemete ja ainete kokkusurutavust ning tuletas välja oma seaduse. See seadus on väga lihtne: mida tugevamad me oleme
Autori raamatustJõud = geomeetria vaatamata püsiv haigus, muutis Riemann lõpuks valitsevaid ideid jõu tähenduse kohta. Alates Newtoni ajast on teadlased pidanud jõudu üksteisest kaugel asuvate kehade hetkeliseks koostoimeks. Füüsikud nimetasid seda "kaugmaategevuseks", mis tähendas
7. küsimus.Mitteinertsiaalsed referentssüsteemid. Inertsjõud, samaväärsuse printsiibi mõiste.
Nimetatakse tugikaare, mis liiguvad kiirendusega inertsiaalse tugisüsteemi suhtes mitteinertsiaalne.
inertsi jõud on jõud, mida kasutatakse liikumise kirjeldamiseks mitteinertsiaalsetes tugisüsteemides liikumisel (st kiirendusega liikumisel). See jõud on suuruselt võrdne kiirenduse põhjustava jõuga, kuid on suunatud kiirendusele vastupidises suunas. Seetõttu tõmbabki kiirendavas sõidukis inertsjõud reisijaid tagasi, aeglustavas aga vastupidi edasi.
Inertsjõud - vektorsuurus, mis on arvuliselt võrdne materiaalse punkti massi m ja selle kiirendusmooduli korrutisega ning on suunatud kiirendusele vastupidiselt.
Inertsiaalseid jõude on kahte peamist tüüpi: Coriolise jõud ja kaasaskantav inertsjõud. Kaasaskantav inertsjõud koosneb 3 liikmest
M - translatsiooniline inertsjõud
m 2 r - tsentrifugaalne inertsjõud
M[ r] - pöörlemisinertsjõud
Dünaamikas on suhteline liikumine liikumine mitteinertsiaalse tugiraamistiku suhtes, mille suhtes Newtoni mehaanika seadused on ebaõiglased. Selleks, et materiaalse punkti suhtelise liikumise võrrandid säilitaksid sama kuju kui inertsiaalses tugisüsteemis, on vaja vastasmõju jõudu teiste punktile mõjuvate kehadega. F lisada kaasaskantav inertsjõud F sõidurada = - ma sõidurada ja Coriolise inertsjõud F kop=- ma kop , kus m on punkti mass. Siis
ma rel = F + F sõidurada + F kop
ma o tn = F–ma kop- ma sõidurada
ma rel = F+2m[ V rel ]- mV 0 + m 2 r - m[r]
F kop=- ma kop=2m [ V rel ]-Coriolise jõud
F sõidurada = - ma lan = -m
m 2
r -
m[r]
-
kaasaskantav inertsjõud.
Näited. Matemaatiline pendel, mis asub kiirendusega liikuval kärul. Lubimovi pendel.
Tsentrifugaalne inertsjõud- jõud, millega liikuv materiaalne punkt mõjub kehadele (sidemetele), mis piiravad selle liikumisvabadust ja sunnivad seda kõverjooneliselt liikuma. (või jõud, millega side mõjutab materiaalset punkti, mis liigub ühtlaselt piki ringi selle punktiga seotud tugiraamistikus.)
F c.b.=
, R on trajektoori kõverusraadius.
Riis. Inertsi tsentrifugaaljõu mõistest.
Tsentrifugaaljõud on suunatud trajektoori kõveruskeskmest piki selle põhinormaali (liikudes mööda ringjoont mööda raadiust ringi keskpunktist).
Tsentrifugaaljõud on ka inertsjõud – see on suunatud ringliikumist põhjustava tsentripetaaljõu vastu.
Tsentrifugaaljõud ja tsentripetaaljõud on suuruselt võrdsed, suunatud vastupidi.
Coriolise jõud- üks inertsjõududest, mis võetakse kasutusele, et võtta arvesse liikuva tugisüsteemi pöörlemise mõju keha suhtelisele liikumisele.
Kui keha liigub pöörleva tugiraami suhtes, ilmneb inertsiaalne jõud, mida nimetatakse Coriolise jõuks või Coriolise inertsijõuks. Coriolise jõu avaldumist võib näha ümber vertikaaltelje pöörleval kettal (joonis 1).
Kettale on joonistatud radiaalne sirgjoon OA ja seal on pall, mis liigub kiirusega V suunas O punkti A. Kui ketas ei pöörle, veereb pall mööda tõmmatud sirgjoont. Kui ketas viiakse ühtlasele pöörlemisele nurkkiirusega , siis pall veereb mööda kõverat OB ja selle kiirus V ketta suhtes muudab selle suunda. Järelikult käitub kuul pöörleva tugiraami suhtes nii, nagu mõjuks talle mingi jõud (risti selle kiirusega), mis aga ei ole põhjustatud kuuli vastasmõjust ühegi kehaga. See on inertsjõud, mida nimetatakse Coriolise jõuks. Selle jõu suurus on võrdeline keha massiga m, keha suhtelise kiirusega V ja süsteemi pöörlemise nurkkiirusega w: Fк=2mVw.
Coriolise jõud Fc asub ketta tasapinnal: see on risti vektoritega V ja on suunatud ristkorrutise poolt määratud suunas: .
Coriolise jõud kui inertsjõud on suunatud Coriolise kiirendusele a kuni:
Kui vektorid V ja on paralleelsed, siis Coriolise jõud kaob.
Coriolise jõu toime avaldumine:
Põhjapoolkeral lõunasse voolavate jõgede paremkallaste erosioon;
Foucault pendli liikumine;
Täiendava külgsurve olemasolu rööbastele ja sellest tulenevalt nende ebaühtlane kulumine, mis tekib rongide liikumisel.
Coriolise jõud avaldub näiteks Foucault pendli töös. Lisaks, kuna Maa pöörleb, avaldub Coriolise jõud ka globaalses mastaabis. Põhjapoolkeral on Coriolise jõud suunatud liikumisest paremale, seega on jõgede paremkaldad põhjapoolkeral järsemad – selle jõu mõjul uhutakse need vee poolt minema. Lõunapoolkeral on vastupidi. Coriolise jõud vastutab ka tsüklonite ja antitsüklonite tekke eest.
Einsteini samaväärsuse printsiip.
Inertsiaalne jõuväli on võrdne ühtlase gravitatsiooniväljaga. See väide on Einsteini samaväärsuse põhimõte.
Samaväärsuse põhimõte on sõnastatud järgmiselt: gravitatsioonijõud oma füüsilises toimes ei erine sellega võrdse suurusega inertsjõust.
Einsteini põhimõte eeldab inertsiaal- ja gravitatsioonimasside samaväärsust piiratud ruumipiirkonnas. Piiratud, kuna gravitatsioonijõudude väli ei ole üldjuhul ühtlane (kehade üksteisest eemaldudes vastasmõju jõud väheneb).